Цикл холодильной машины это

Цикл холодильной машины

Любой механизм с охлаждением: холодильник, кондиционер – работают циклично. Наиболее часто цикл холодильной машины – компрессионный.

Цикл холодильной машины схема

Важно: Испаритель выбирается так, чтобы жидкая фаза полностью там испарилась.

Таким образом, цикличность заключается в постоянной круговой циркуляции хладагента с изменением физического состояния от жидкости к пару и наоборот. Все холодильные машины работают по разному, общее в работе одно – они работают по циклам.

Цикл Карно холодильной машины

Цикличность – основа цикла Карно. Теоретически, такой процесс – идеален с точки зрения термодинамики. Механическая работа выполняется за счет теплообмена резервуаров с разными температурными режимами, но постоянными во времени. Более высокотемпературный резервуар называется нагревателем, низкотемпературный – холодильником.

Идеальность таких процессов обеспечивается малой скоростью циркуляции, поэтому мощность в цикле Карно нулевая. Реальные машины не могут иметь нулевую мощность. Поэтому процессы, происходящие в настоящих механизмах только в какой-то степени могут приближаться к циклу Карно.

Процесс охлаждения в реальности и теории

Теоретический цикл работы холодильной машины значительно отличается от работы холодильных установок в обычной жизни. При работе реальных холодильников и кондиционеров происходят значительные потери давления на входе, выходе, увеличение сжатия, что автоматически снижает эффективность работы.

Источник

Холодильные циклы

Полезное

Смотреть что такое «Холодильные циклы» в других словарях:

Каскадный метод охлаждения — процесс переноса тепла от более низкого температурного уровня к более высокому (т. е. охлаждение), осуществляющийся в холодильной установке с помощью нескольких замкнутых последовательно действующих холодильных циклов (См. Холодильные… … Большая советская энциклопедия

Криогеника — Не следует путать с крионикой Криогеника раздел физики низких температур, изучающий закономерности изменения свойств различных веществ в условиях криогенных температур. Кроме этого, этим термином обозначают технологии и аппаратно… … Википедия

Криогенная техника — Не следует путать с крионикой Криогеника раздел физики низких температур, изучающий закономерности изменения свойств различных веществ в условиях криогенных температур. Кроме этого, этим термином обозначают технологии и аппаратно методические… … Википедия

Криогенные технологии — Не следует путать с крионикой Криогеника раздел физики низких температур, изучающий закономерности изменения свойств различных веществ в условиях криогенных температур. Кроме этого, этим термином обозначают технологии и аппаратно методические… … Википедия

Сжижение газов — переход вещества из газообразного состояния в жидкое. С. г. достигается охлаждением их ниже критической температуры (См. Критическая температура) (Тк) и последующей конденсацией в результате отвода теплоты парообразования (конденсации).… … Большая советская энциклопедия

Холодильная машина — устройство, служащее для отвода теплоты от охлаждаемого тела при температуре более низкой, чем температура окружающей среды. Х. м. используются для получения температур от 10 °С до 150 °С. Область более низких температур относится к… … Большая советская энциклопедия

Сжижение природного газа — (a. liquefaction of natural gas; н. Erdgasverflussigung; ф. liquefaction du gaz naturel; и. liquefacion del gas natural, liquidacion de gas natural, condensacion de gas natural) перевод природного газа в жидкое состояние при темп pax,… … Геологическая энциклопедия

Круговой процесс — (цикл) в термодинамике, процесс, при котором физическая система (например, пар), претерпев ряд изменений, возвращается в исходное состояние. Термодинамические параметры и характеристические функции состояния системы (температура Т,… … Большая советская энциклопедия

Тепловой насос — устройство для переноса тепловой энергии от теплоотдатчика с низкой температурой (чаще всего окружающей среды) к теплоприёмнику с высокой температурой. Для работы Т. н. необходима затрата внешней энергии (например, механической,… … Большая советская энциклопедия

Тепловой процесс — термодинамический процесс, изменение состояния физической системы (рабочего тела (См. Рабочее тело)) в результате теплообмена и совершения работы. Если Т. п. протекает настолько медленно, что в каждый момент рабочее тело будет находиться… … Большая советская энциклопедия

Источник

Теоретические циклы холодильных машин

Под теоретическими будем понимать такие циклы в которых:

1) подвод тепла к хладагенту в испарителе и отвод тепла от него в конденсаторе осуществляется при бесконечно малой разнице температур;

2) не учитываются гидравлические потери на линиях всасывания и нагнетания компрессора;

3) не учитываются потери на трение при сжатии пара хладагента в компрессоре.

3.1.1. Одноступенчатые холодильные машины и способы переохлаждения хладагента

Холодильная машина с детандером в области всасывания влажного пара при реализации цикла Карно

Принципиальная схема и теоретические циклы в P-i и T-s диаграммах холодильной машины с детандером приведены на рис.3.1.

Рабочее вещество в состоянии влажного пара 1 поступает в компрессор I, где изоэнтропно сжимается до давления конденсации р_к (процесс 1 – 2) и направляется в конденсатор II. В этом цикле т.2 должна лежать на правой пограничной кривой. После конденсации за счет отвода теплоты в окружающую среду с температурой Т_ос (процесс 2 – 3), рабочее вещество расширяется в детандере III до давления кипения р₀, совершая при этом работу. Процесс расширения 3 – 4 также идет изоэнтропно. В состоянии т.4 рабочее вещество поступает в испаритель IV, где кипит при давлении р₀ за счет теплоты, подводимой от источника Т_интнизкой температуры (процесс 4 – 1). Пар рабочего вещества, образовавшийся при кипении в испарителе, отсасывается компрессором. Теплота, которая подводится к рабочему веществу в испарителе, называется холодопроизводительностью холодильной машины Q₀, а, теплота, отнесенная к 1 кг рабочего вещества, – удельной массовой холодопроизводительностью q₀. Удельная массовая холодопроизводительность на диаграмме Т-s соответствует площади m – 4 – 1 – n, а на диаграмме p-i – разности энтальпий между точками 1 и 4.

Удельная работа ℓ_к, затрачиваемая компрессором, соответствует в Т-s диаграмме площади пл. 1 – 2 – 3 – 0 – 1, а в диаграмме p-i – отрезку 1 – 2, или

Удельная теплота, отводимая от рабочего вещества в конденсаторе, определяется на диаграмме Т-s как площадь m – 3 – 2 – n, на диаграмме p-i – отрезком 2 – 3, или

Удельная работа, совершаемая рабочим веществом при расширении в детандере, – это на диаграмме Т-s площадь пл. 0 – 3 – 4, а на диаграмме p-i – отрезок 3 – 4, или

Так как в компрессоре работа затрачивается, а в детандере – совершается, то удельная работа, которую необходимо затратить для осуществления цикла 1 – 2 – 3 – 4 будет

ℓ_ц = ℓ_к – ℓ_д = (i₂ – i₁) – (i₃ – i₄).

Площадь на диаграмме Т-s, которая эквивалентна работе цикла, соответствует пл. 1 – 2 – 3 – 0 – 1 – пл. 0 – 3 – 4 = пл. 1 – 2 – 3 – 4. К такому же выводу можно прийти другим способом:

или ℓ_ц = q – q₀ соответствует пл. m – 3 – 2 – n – пл. m – 4 – 1 – n = пл.1– 2 – 3 – 4.

Холодильный коэффициент цикла 1– 2 – 3 – 4 (Карно)

ε_к = .

Параметры теоретического цикла с детандером T-s и р-i диаграммах

Для наглядности в таблице 3.1 для основных параметров рассмотренного теоретического цикла с детандером приведены соответствующие площади в Т-s диаграмме и соответствующие им разности удельных энтальпий в p-i диаграмме.

Холодильная машина с дроссельным вентилем и всасыванием сухого насыщенного пара

На рис.3.2 показаны принципиальная схема такой машины и ее теоретические циклы в Т–s и p–i диаграммах. Рабочие процессы рассматриваемой холодильной машины идут следующим образом:

· 1 – 2 изоэнтропное сжатие рабочего вещества в компрессоре I;

· 2 – 3 – охлаждение и конденсация рабочего вещества за счет отвода тепла в окружающую среду с температурой Т_ос в конденсаторе II;

· 3 – 4 – изоэнтальпийное расширение рабочего вещества в дроссельном вентиле III;

· 3 – 5 – изоэнтропное расширение рабочего вещества в детандере;

· 4 – 1 – кипение рабочего вещества за счет подвода теплоты от источника низкой температуры Т_интв испарителе IV.

В рассматриваемом цикле по сравнению с предыдущим изоэнтропное расширение с совершением внешней работы заменено дросселированием, что привело к появлению внутренней необратимости. Всасывание в компрессор сухого насыщенного пара явилось причиной того, что температура нагнетания (т.2) стала выше температуры окружающей среды, поэтому появиля внешне необратимый процесс охлаждения рабочего вещества 2 – b.

Для имеющихся внешних условий в Т–s диаграмме обратимым циклом Карно будет цикл 1 – а – b – c – 4, в котором 1 – а – изоэнтропное сжатие, а – b – изотермическое сжатие, остальные процессы также обратимы. Работа этого цикла ℓ_min соответствует пл. 1 – а – с – 4. Необратимые потери, связанные с дросселированием, эквивалентны площади 0 – 3 – с – 4. Необратимые потери, связанные с охлаждением рабочего вещества 2 – b при конечной разности температур (т.е. охлаждение от температуры выходящего перегретого пара хладагента из компрессора до температуры, соответствующей его температуре конденсации), эквивалентны площади b – 2 – а. Кроме того, при замене детандера на дроссельный вентиль, уменьшается удельная холодопроизводительность на величину ∆q₀ = пл. m – 5 – 4 – n. Это происходит вследствие того, что удельная работа, которая могла бы быть получена в изоэнтропном процессе расширения 3 – 5 (пл. 0 – 3 – 5) полностью превращается в теплоту и подводится к рабочему веществу в процессе дросселирования, потому часть рабочего вещества выкипает (процесс 5 – 4). Цикл Карно, показанный на рис. 3.1, практически осуществить очень сложно, поэтому именно цикл с дроссельным вентилем и всасыванием сухого насыщенного пара является теоретическим (образцовым) циклом для одноступенчатых холодильных машин. Основные величины, характеризующие этот цикл:

· удельная холодопроизводительность q₀ в Т–s диаграмме соответствует пл. n – 4 – 1 – e и равна разности энтальпий i₁ – i₄ в p-i диаграмме;

· удельная теплота конденсации соответствует в Т–s диаграмме пл. m – 3 – b – 2 – е и равна разности энтальпий i₂ – i₃ в p-i диаграмме;

· работа цикла ℓ_ц = q – q₀ и соответствует в Т–s диаграмме разнице

пл. m – 3 – b – 2 – e – пл. n – 4 – 1 – e = пл. 1 – 2 – b– 3 – 0 – 1, или, так как

ℓ_д = 0, ℓ_ц = ℓ_к = i₂ – i₁, что и соответствует в Т–s диаграмме пл. 1 – 2 – b – 3 – 0 – 1. При этом следует иметь в виду, что ∆q₀= ℓ_д.

Холодильный коэффициент теоретического цикла

,

а коэффициент обратимости будет определяться соотношением

Для наглядности в таблице 3.2 для основных параметров рассмотренного теоретического цикла с дроссельным вентилем приведены соответствующие площади в Т-s диаграмме и соответствующие им разности удельных энтальпий в p-i диаграмме.

Параметры теоретического цикла с дроссельным вентилем в T-s и р-i диаграммах

Источник

Принципы работы холодильной машины

Основные понятия, связанные с работой холодильной машины

Охлаждение в кондиционерах производится за счет поглощения тепла при кипении жидкости. Когда мы говорим о кипящей жидкости, мы, естественно, думаем, что она горячая. Однако это не совсем верно.

Во-первых, температура кипения жидкости зависит от давления окружающей среды. Чем выше давление, тем выше температура кипения, и наоборот: чем ниже давление, тем ниже температура кипения. При нормальном атмосферном давлении, равном 760 мм рт.ст. (1 атм), вода кипит при плюс 100°С, но если давление пониженное, как например в горах на высоте 7000-8000 м, вода начнет кипеть уже при температуре плюс 40-60°С.

Во-вторых, при одинаковых условиях разные жидкости имеют различные температуры кипения.

Например, хладагент R-410А, широко используемый в холодильной технике, при нормальном атмосферном давлении имеет температуру кипения – 51°С.

Если жидкий хладагент находится в открытом сосуде, то есть при атмосферном давлении и температуре окружающей среды, то он немедленно вскипает, поглощая при этом большое количество тепла из окружающей среды или любого материала, с которым находится в контакте. В холодильной машине хладагент кипит не в открытом сосуде, а в специальном теплообменнике, называемом испарителем. При этом кипящий в трубках испарителя хладагент активно поглощает тепло от воздушного потока, омывающего наружную, как правило, оребренную поверхность трубок.

Рассмотрим процесс конденсации паров жидкости на примере хладагента R-410А. Температура конденсации паров хладагента, так же, как и температура кипения, зависит от давления и температуры окружающей среды. Чем выше давление и температура, тем выше температура конденсации. Так, например, конденсация паров хладагента R-410А при давлении 23,5 bar начинается уже при температуре плюс 40°С. Процесс конденсации паров хладагента, как и любой другой жидкости, сопровождается выделением большого количества тепла в окружающую среду или, применительно к холодильной машине, передачей этого тепла потоку воздуха или жидкости в специальном теплообменнике, называемом конденсатором.

Естественно, чтобы процесс кипения хладагента в испарителе и охлаждения воздуха, а также процесс конденсации и отвод тепла в конденсаторе были непрерывными, необходимо постоянно “подливать” в испаритель жидкий хладагент, а в конденсатор постоянно подавать пары хладагента. Такой непрерывный процесс (цикл) осуществляется в холодильной машине.

Наиболее обширный класс холодильных машин базируется на компрессионном цикле охлаждения, основными конструктивными элементами которого являются компрессор, испаритель, конденсатор и регулятор потока (капиллярная трубка, ТРВ, ЭРВ), соединенные трубопроводами и представляющие собой замкнутую систему, в которой циркуляцию хладагента (фреона) осуществляет компрессор. Кроме обеспечения циркуляции, компрессор поддерживает в конденсаторе (на линии нагнетания) высокое давление порядка 23,5 bar.

Теперь, когда рассмотрены основные понятия, связанные с работой холодильной машины, перейдем к более подробному рассмотрению схемы компрессионного цикла охлаждения, конструктивному исполнению и функциональному назначению отдельных узлов и элементов.

Схема компрессионного цикла охлаждения

Рис. 1. Схема компрессионного цикла охлаждения

Кондиционер – это та же холодильная машина, предназначенная для тепловой обработки воздушного потока. Кроме того, кондиционер обладает существенно большими возможностями, более сложной конструкцией и многочисленными дополнительными опциями. Обработка воздуха предполагает придание ему определенных кондиций, таких как температура и влажность, а также направление движения и подвижность (скорость движения). Остановимся на принципе работы и физических процессах, происходящих в холодильной машине (кондиционере). Охлаждение в кондиционере обеспечивается непрерывной циркуляцией, кипением и конденсацией хладагента в замкнутой системе. Кипение хладагента происходит при низком давлении и низкой температуре, а конденсация – при высоком давлении и высокой температуре. Принципиальная схема компрессионного цикла охлаждения показана на рис. 1.

Начнем рассмотрение работы цикла с выхода испарителя (участок 1-1). Здесь хладагент находится в парообразном состоянии с низким давлением и температурой.

Парообразный хладагент всасывается компрессором, который повышает его давление до 23,5 bar и температуру до плюс 70-90°С (участок 2-2).

Далее в конденсаторе горячий парообразный хладагент охлаждается и конденсируется, то есть переходит в жидкую фазу. Конденсатор может быть либо с воздушным, либо с водяным охлаждением в зависимости от типа холодильной системы.

На выходе из конденсатора (точка 3) хладагент находится в жидком состоянии при высоком давлении. Размеры конденсатора выбираются таким образом, чтобы газ (хладагент) полностью сконденсировался внутри конденсатора. Поэтому температура жидкости на выходе из конденсатора оказывается несколько ниже температуры конденсации. Переохлаждение в конденсаторах с воздушным охлаждением обычно составляет примерно плюс 4-7°С.

При этом температура конденсации примерно на 10-20°С выше температуры атмосферного воздуха.

Затем хладагент в жидкой фазе при высокой температуре и давлении поступает в регулятор потока, где давление смеси резко уменьшается (примерно в три раза), часть жидкости при этом может испариться, переходя в парообразную фазу. Таким образом, в испаритель попадает смесь пара и жидкости (точка 4).

Парожидкостной хладагент кипит в испарителе, отбирая тепло от окружающего воздуха, и вновь переходит в парообразное состояние.

Размеры испарителя выбираются таким образом, чтобы жидкость полностью испарилась внутри испарителя. Поэтому температура пара на выходе из испарителя оказывается выше температуры кипения, происходит так называемый перегрев хладагента в испарителе. В этом случае даже самые маленькие капельки хладагента испаряются и в компрессор не попадает жидкость. Следует отметить, что в случае попадания жидкого хладагента в компрессор, так называемого “гидравлического удара”, возможны повреждения и поломки клапанов и других деталей компрессора.

Перегретый пар выходит из испарителя (точка 1), и цикл возобновляется.

Таким образом, хладагент постоянно циркулирует по замкнутому контуру, меняя свое агрегатное состояние с жидкого на парообразное и наоборот.

Все компрессионные циклы холодильных машин включают два определенных уровня давления. Граница между ними проходит через нагнетательный клапан на выходе компрессора с одной стороны и выход из регулятора потока (из капиллярной трубки, ТРВ, ЭРВ) с другой стороны.

Нагнетательный клапан компрессора и выходное отверстие регулятора потока являются разделительными точками между сторонами высокого и низкого давлений в холодильной машине.

На стороне высокого давления находятся все элементы, работающие при давлении конденсации.

На стороне низкого давления находятся все элементы, работающие при давлении испарения.

Несмотря на то, что существует много типов компрессионных холодильных машин, принципиальная схема цикла в них практически одинакова.

Теоретический и реальный цикл охлаждения.

Риc. 2. Диаграмма давления и теплосодержания

Цикл охлаждения можно представить графически в виде диаграммы зависимости абсолютного давления и теплосодержания (энтальпии). На диаграмме (рис. 2) представлена характерная кривая отображающая процесс насыщения хладагента.

Левая часть кривой соответствует состоянию насыщенной жидкости, правая часть – состоянию насыщенного пара. Две кривые соединяются в центре в так называемой “критической точке”, где хладагент может находиться как в жидком, так и в парообразном состоянии. Зоны слева и справа от кривой соответствуют переохлажденной жидкости и перегретому пару. Внутри кривой линии помещается зона, соответствующая состоянию смеси жидкости и пара.

Рис. 3. Изображение теоретического цикла сжатия на диаграмме «Давление и теплосодержание»

Рассмотрим схему теоретического (идеального) цикла охлаждения с тем, чтобы лучше понять действующие факторы (рис. 3).

Рассмотрим наиболее характерные процессы, происходящие в компрессионном цикле охлаждения.

Сжатие пара в компрессоре.

Холодный парообразный насыщенный хладагент поступает в компрессор (точка С`). В процессе сжатия повышаются его давление и температура (точка D). Теплосодержание также повышается на величину, определяемую отрезком НС`-HD, то есть проекцией линии C`-D на горизонтальную ось.

Конденсация.

В конце цикла сжатия (точка D) горячий пар поступает в конденсатор, где начинается его конденсация и переход из состояния горячего пара в состояние горячей жидкости. Этот переход в новое состояние происходит при неизменных давлении и температуре. Следует отметить, что, хотя температура смеси остается практически неизменной, теплосодержание уменьшается за счет отвода тепла от конденсатора и превращения пара в жидкость, поэтому он отображается на диаграмме в виде прямой, параллельной горизонтальной оси.

Процесс в конденсаторе происходит в три стадии: снятие перегрева ( D-E ), собственно конденсация (Е-А) и переохлаждение жидкости (А-А`).

Рассмотрим кратко каждый этап.

Снятие перегрева ( D-E ).

Это первая фаза, происходящая в конденсаторе, и в течение ее температура охлаждаемого пара снижается до температуры насыщения или конденсации. На этом этапе происходит лишь отъем излишнего тепла и не происходит изменение агрегатного состояния хладагента.

На этом участке снимается примерно 10-20% общего теплосъема в конденсаторе.

Конденсация (Е-А).

Температура конденсации охлаждаемого пара и образующейся жидкости сохраняется постоянной на протяжении всей этой фазы. Происходит изменение агрегатного состояния хладагента с переходом насыщенного пара в состояние насыщенной жидкости. На этом участке снимается 60-80% теплосъема.

Переохлаждение жидкости (А-А`).

На этой фазе хладагент, находящийся в жидком состоянии, подвергается дальнейшему охлаждению, в результате чего его температура понижается. Получается переохлажденная жидкость (по отношению к состоянию насыщенной жидкости) без изменения агрегатного состояния.

Переохлаждение хладагента дает значительные энергетические преимущества: при нормальном функционировании понижение температуры хладагента на один градус соответствует повышению мощности холодильной машины примерно на 1% при том же уровне энергопотребления.

Количество тепла, выделяемого в конденсаторе.

Участок D-A` соответствует изменению теплосодержания хладагента в конденсаторе и характеризует количество тепла, выделяемого в конденсаторе.

Регулятор потока (А`-B).

Переохлажденная жидкость с параметрами в точке А` поступает на регулятор потока (капиллярную трубку или терморегулирующий расширительный клапан), где происходит резкое снижение давления. Если давление за регулятором потока становится достаточно низким, то кипение хладагента может происходить непосредственно за регулятором, достигая параметров точки В.

Испарение жидкости в испарителе (В-C).

Смесь жидкости и пара (точка В) поступает в испаритель, где она поглощает тепло от окружающей среды (потока воздуха) и переходит полностью в парообразное состояние (точка С). Процесс идет при постоянной температуре, но с увеличением теплосодержания.

Как уже говорилось выше, парообразный хладагент несколько перегревается на выходе испарителя. Главная задача фазы перегрева (С-С`) – обеспечение полного испарения остающихся капель жидкости, чтобы в компрессор поступал только парообразный хладагент. Для этого требуется повышение площади теплообменной поверхности испарителя на 2-3% на каждые 0,5°С перегрева. Поскольку обычно перегрев соответствуют 5-8°С, то увеличение площади поверхности испарителя может составлять около 20%, что безусловно оправдано, так как увеличивает эффективность охлаждения.

Количество тепла, поглощаемого испарителем.

Участок HB-НС` соответствует изменению теплосодержания хладагента в испарителе и характеризует количество тепла, поглощаемого испарителем.

Реальный цикл охлаждения.

Рис. 4. Изображение цикла реального сжатия на диаграмме «Давление-теплосодержание»
C`L: потеря давления при всасывании
MD: потеря давления при выходе
HDHC`: теоретический термический эквивалент сжатия
HD`HC`: реальный термический эквивалент сжатия
C`D: теоретическое сжатие
LM: реальное сжатие

В действительности в результате потерь давления, возникающих на линии всасывания и нагнетания, а также в клапанах компрессора, цикл охлаждения отображается на диаграмме несколько иным образом (рис. 4).

Из-за потерь давления на входе (участок C`-L) компрессор должен производить всасывание при давлении ниже давления испарения.

С другой стороны, из-за потерь давления на выходе (участок М-D`), компрессор должен сжимать парообразный хладагент до давлений выше давления конденсации.

Необходимость компенсации потерь увеличивает работу сжатия и снижает эффективность цикла.

Помимо потерь давления в трубопроводах и клапанах, на отклонение реального цикла от теоретического влияют также потери в процессе сжатия.

Во-первых, процесс сжатия в компрессоре отличается от адиабатического, поэтому реальная работа сжатия оказывается выше теоретической, что также ведет к энергетическим потерям.

Во-вторых, в компрессоре имеются чисто механические потери, приводящие к увеличению потребной мощности электродвигателя компрессора и увеличению работы сжатия.

В третьих, из-за того, что давление в цилиндре компрессора в конце цикла всасывания всегда ниже давления пара перед компрессором (давления испарения), также уменьшается производительность компрессора. Кроме того, в компрессоре всегда имеется объем, не участвующий в процессе сжатия, например, объем под головкой цилиндра.

Оценка эффективности цикла охлаждения

Эффективность цикла охлаждения обычно оценивается коэффициентом полезного действия или коэффициентом термической (термодинамической) эффективности.

Коэффициент эффективности может быть вычислен как соотношение изменения теплосодержания хладагента в испарителе (НС-НВ) к изменению теплосодержания хладагента в процессе сжатия (НD-НС).

Фактически он представляет собой соотношение холодильной мощности и электрической мощности, потребляемой компрессором.

Причем он не является показателем производительности холодильной машины, а представляет собой сравнительный параметр при оценке эффективности процесса передачи энергии. Так, например, если холодильная машина имеет коэффициент термической эффективности, равный 2,5, то это означает, что на каждую единицу электроэнергии, потребляемую холодильной машиной, производится 2,5 единицы холода.

Источник